Causae praecipuae quae ad uniformitatem resistentiae radialis simplicium crystallorum pertinentes sunt planities solidi liquidi interfaciei et effectus plani parvi in incremento cristalli.
Influxus flatus solidi liquidi interfaciei In cristallo augmento, si liquefactio aequaliter excitatur, superficies resistentia aequalis est interfaciei solidi liquidi (impuritas retrahitur in liquefactione differt ab immunditia retrahitur in crystallum, sic. resistentia alia est, et resistentia aequatur tantum in solido liquido interfaciei). Cum immunditia K<1, interface convexa ad liquefactionem facient, resistivity radialis in medio et humilis in crepidine altae, interfacies autem concava ad liquefactionem opposita est. Melior est resistivity radialis uniformitas plani solidi liquidi interfacii. Figura solidi liquidi instrumenti in cristallo trahente determinatur a factoribus ut distributio campi scelerisque et incrementi crystallini operantis parametri. In uno cristallo recto evulso, figura superficiei solidae-liquididae effectus coniunctorum effectus est ut fornax temperatura distributio et calor crystallus dissipationis.
Cum crystalla trahens, quattuor genera caloris permutationis solidi liquoris interfaciei sunt;
Latens calor periodi mutationis per Pii liquefacti solidificationem emissa
Calor conductio ad conflandum
Calor conductio sursum per crystallum
Radiatio caloris exterius per crystallum
Latens calor toti interfaciei uniformis est, et eius magnitudo non mutat constantem incrementum. (Fast calor conductio, ieiunium refrigeratio, et concretio rate augetur)
Cum caput crystalli crescentis appropinquat ad semen cristalli aquae refrigeratae virgae unius fornacis cristallinae, temperatura gradiens in crystallo magna est, quae longitudinalem calorem efficit conductionem cristalli maiorem quam superficies radiorum caloris, etc. solido-liquida interface convexa ad liquefaciendum.
Cum autem crystallus ad medium crescit, longitudinalis calor conductio aequalis est calori radialis superficiei, ergo interfacies est recta.
Ad caudam cristalli, conductio caloris longitudinalis minor est quam calor radians superficies, interfaciem concavam liquefaciens solidi liquoris.
Ut unum cristallum cum resistivitate radiali uniformi obtineat, solidi liquidi interfacei librari debet.
Modi adhibiti sunt: ① Adjust cristallum incrementum systematis scelerisque ad redigendum clivum radialem caliditatis campi scelerisque.
② Adjust crystallum trahere operationem parametri. Exempli gratia, ad interface convexa ad liquefactionem, auge trahere celeritatem ad augendam solidificationem crystalli rate. Hoc tempore, aucta in crystallizatione latentis caloris emissi interfaciei, liquefactio temperatura prope interfaciem augetur, unde liquefactio partis crystalli in interface, plana interface faciens. E contra, si incrementum interfacies est concavum versus liquefactionem, rate incrementa minui potest, et liquefactio solidatur volumen correspondentem, faciens incrementum interfaciei plana.
③ gyrationis celeritatem cristalli vel uasculi compone. Crystallus gyrationis celeritas auget, liquor summus temperatus ab imo ad summum ad interfaciem solidi liquoris fluens, mutationem interfaciei a convexo ad concavum facit. Directio liquoris fluxus ex rotatione uasculi eadem est ac convectioni naturalium, et effectus gyrationis crystalli omnino oppositus est.
Ratio diametri interioris uasculi ad diametrum cristalli augendo solido liquido interfacie adulabit, et etiam densitatem et oxygenii contentum in crystallo dislocationem reducere potest. Fere diametrum testaceum: diameter crystal = 3~2.5:1.
Potentia parva planum effectum
Solidum liquidum interfacies incrementi cristalli saepe curvatur ob limitationem isotherm in uasculo liquefacti. Si crystallus celeriter in incrementum cristalli elevatur, parva plana plana in solido liquido interfacies (111) germanii et pii crystallis simplicibus apparebit. Hoc est (111) planum atomicum prope confertum, quod vulgo parvum dicitur planum.
Immunditia retrahitur in plano parvo valde differt ab illa in plano non-parvo. Hoc phaenomenon abnormes immunditiarum distributionem in parva area plana parvum effectum planum appellatur.
Ob effectum planum parvum, resistivity parvae areae plani decrescet, et in casibus gravibus, fistulae nuclei immunditia apparebit. Ad resistentiam radialem inhomogeneitatis, quae ab effectu parvo plano causatur, removeatur, necesse est solidi liquidi interfacii adaequari.
Excipe aliquem clientes ex toto orbe terrarum, ut nos ad ulteriorem disputationem visitemus!
https://www.semi-cera.com/
https://www.semi-cera.com/tac-coating-monocrystal-growth-parts/
https://www.semi-cera.com/cvd-coating/
Post tempus: Iul-24-2024